En coursLe curseur est exprimé en multiple de la vitesse actuelle de Haumea, qui tourne en 3,92 h. | |||
Plus le corps est dense, plus sa gravité résiste à la rotation. | |||
Les périodes orbitales restent réelles ; seules les distances sont comprimées pour tenir à l’écran. |
Hypothèses et limites du modèle
- Haumea est traitée comme un fluide homogène et incompressible en équilibre. Sa forme suit alors les figures classiques de Maclaurin (symétrique de révolution) et de Jacobi (triaxiale), de volume constant (rayon moyen 798 km).
- La grandeur qui décide de tout est w = Ω² / (2πGρ). Le sphéroïde s’aplatit quand w augmente. Au-dessus de w ≈ 0,187, la forme triaxiale de Jacobi n’existe plus. Au-dessus de w ≈ 0,225, il n’y a plus aucune forme d’équilibre : la matière quitte l’équateur.
- En mode Jacobi, la forme est d’autant plus allongée que la rotation est lente, et elle se rapproche d’un sphéroïde quand la rotation s’accélère jusqu’au seuil. À moment cinétique constant, c’est bien ce que prédit la théorie ; l’aplatissement polaire, lui, diminue donc avec la vitesse dans ce mode.
- Les mesures situent la densité de Haumea vers 1,9 g/cm³, alors qu’un corps homogène à l’équilibre à sa vitesse actuelle demande environ 2,5 g/cm³ ou plus. D’où le curseur de densité : à 2 600 kg/m³ le mode Jacobi donne des axes proches des 1 161 × 852 × 513 km observés (affichables en fil de fer).
- Lunes : Hiʻiaka (demi-grand axe 49 880 km, période 49,1 j, rayon ≈ 160 km) et Namaka (25 657 km, 18,3 j, ≈ 85 km), avec des éléments orbitaux approximatifs. Leur attraction sur la forme de Haumea est ignorée.
- L’anneau est placé à la résonance 3:1 spin-orbite : son rayon varie avec la période de rotation (≈ 2 290 km à 3,92 h). La tache sombre rougeâtre de la texture est indicative.
Forme calculée
—d’aplatissement polaire
- Période de rotation
- Demi-axes a × b × c
- Allongement équatorial b/a
- Rotation relative à la gravité
- Rayon de l’anneau (résonance 3:1)
- Temps simulé